单相脉振磁势的分解 -解决方案-华强电子网

来源：华强电子网作者：华仔浏览：383 时间：2017-10-01 18:18

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摘要：设相绕组通过电流: i1=sqrt(2)I1sinωt 其基波磁势为: fdiv1=Fdiv1 sinωt cosX 根据三角公式将上式变换为:fdiv1=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X)+(1/2)Fdiv1sin(ωt+X) = f+ + f-F+=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X) 最高点的运行轨迹为 X=ωt，即最高点的位置随时间以角速度ω运动。注：X= xπ/τ 本式各量的单

设相绕组通过电流: i₁=sqrt(2)I₁sinωt
其基波磁势为: f_div₁=F_div₁sinωt cosX
根据三角公式将上式变换为:
f_div₁=(1/2)F_div₁sin(ωt-X)+(1/2)F_div₁sin(ωt+X) = f₊ + f_-F₊=(1/2)F_div₁sin(ωt-X) 最高点的运行轨迹为 X=ωt，即最高点的位置随时间以角速度ω运动。
注：X= xπ/τ 本式各量的单位：
X— 电角度； x— 长度
曲线上其他点的轨迹具有类似的结论。（看图）
该波是一个旋转磁势波，在气隙空间以角速度ω旋转，转速为:
n ₁= 60*[ω/(2πp)]= <?XML:NAMESPACE PREFIX = ST1 />60f /div
结论：单相脉振磁势可以分解为两个幅值
相等、转速相同、转向相反的旋转磁势。
即f_div₁=F_div₁sinωt cosX =(1/2)F_div₁sin(ωt-X)+(1/2)F_div₁sin(ωt+X)= f₊ + f_-

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