;;; 极点分离是怎样发生的呢？现在不省略图B．1(b)中的Z，来进行计算。进行解析的G6K-2P DC3话就是由这个阻抗的特性，把lZl的频率特性用双对数坐标图示，就是图B．3。当是单纯的电容时，如果频率提高，则阻抗降低，所以在双对数坐标中是一条直线。在低的频率范围，Z。的频率特性，由于是电容性的，所以也是一条直线。但是，由于米勒效应，把C。。的阻特性变成了向低频方向移动了增益(1+gm rs)倍的形状。但是，在比节点5变成电容性的频率还要高的频率下，节点5的电容性抵消了Z．。的电容性，所以Z变成了电阻性的。
;;; 图B．4示出节点4，节点5，以及节点4与节点5的合成增益。这个图中，相位补偿之前的增益用虚线表示，相位补偿之后的增益用实线表示。节点4的增益由驱动节点4的跨导与r4．。决定，所以由于相位补偿，受到Z的影响，追加了零点和极点。追加的零点的频率由来自节点5的干涉产生，所以与节点5的极点的频率是相同的。因此，在节点4与节点5的合成增益中，由于节点4的零点，使得节点5的极点完全被取消，看不到丁。其结果，合成增益就像图B．4(c)的实线所示，没有C时的极点现在分别向低的频率和高的频率分离开了。把节点4与节点5集中在一起来考虑这个现象，也可以认为原来处于节点4和节点5的极点被分离成低的频率和高的频率了。这就是极点分离的机理。;;;;;;;;;
;;; 实际的电路中这种极点分离的效果示于图B．5中。图B．5中示出了OP放大器中的节点4、节点5各自的增益以及合成增益。把节点5设为输出端的增益中，在200kHz附近有极点。而节点4的增益中，相同的频率处有零点。